摘要：
量子物理第3讲——薛定谔方程定态薛定谔方程一维无限深势阱一维有限高势垒主要内容六、薛定谔方程1第1页德布罗意公式自由粒子物质波波函数在某处发觉一个微粒......
量子物理第3讲——薛定谔方程定态薛定谔方程一维无限深势阱一维有限高势垒主要内容六、薛定谔方程1第1页德布罗意公式自由粒子物质波波函数在某处发觉一个微粒
2 量子力学处理微观体系问题的一般方法和步骤 3 一维无限深势阱 3.0 简化为理想模型 3.1 势阱中粒子的波函数 3.2 势阱中粒子的能量 3.3 小结 3.4 一维无限深势阱中粒子的能级、波
2 liang zi li xue chu li wei guan ti xi wen ti de yi ban fang fa he bu zhou 3 yi wei wu xian shen shi jing 3 . 0 jian hua wei li xiang mo xing 3 . 1 shi jing zhong li zi de bo han shu 3 . 2 shi jing zhong li zi de neng liang 3 . 3 xiao jie 3 . 4 yi wei wu xian shen shi jing zhong li zi de neng ji 、 bo . . .
并利用分离变量法，得到定态薛定谔方程，又以无限深势阱问题为例，具体解出分立的能级和能量本征态波函数。最后引入并赋予傅立叶变换物理意义，再次探讨不确定性原理，一窥量子力学
“这是量子力学中最基本的方程”，布瓦塔说，“这是我们想要描述的所有量子力学系统（如：电子、质子、中子等系统）的出发点。”这个方程早期成功地描述了氢原子的离散能谱，促成
求出概率密度分布及其他力学量U=U0U=U0无限深方势阱(potentialwell)一维无限深方形势阱功函数六、薛定谔方程应用举例在势阱内受力为零,势能为零,在阱内自由运动
这个方程在量子力学中非常重要,因为它描述了粒子的行为如何受到势能和其他力的影响。 在这个问题中,我们将使用薛定谔方程来模拟一个简单的量子系统。 假设我们有一个粒子在一
薛定谔方程在量子力学中的地位相当于牛顿第二定律在经典力学中的地位,二者描述的都是事物的运动变化。 牛顿第二定律是表述质点运动的微分方程F=m(d²x/dt²),而薛定谔方程是描述波
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这种势垒被我们称作方形势垒,在经典力学中,只有入射能量大于U0的粒子才能穿入势垒,而不大于的粒子则被弹回。在量子力学中,情况不是这样,下面我们看到,能量就算
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